1樓:褵誹蜔藡
d=εr*ε0*e=q/(4*π*r2)bai
導體中(包括表面du)沒有zhi電荷定向移動的狀態叫做靜dao電平衡狀態.「靜版電平衡」指的權是導體中的自由電荷所受的力達到平衡而不再做定向運動的狀態.
對於電荷都分佈在表面 可用高斯定理證的 (導體內部電場處處為0)
為什麼叫電位移向量? 10
2樓:tao濤
電位移向量是在討論靜電場中存在電介質的情況下,電荷分佈和電場強度的關係時引入的輔助向量。
定義:在電場中存在電介質的情況下,
方括號中項只與電荷密度有關,因此將括號中項稱為電位移向量,即:
3樓:匿名使用者
算做功全部是w=f*s f為該物體所受合力,s為該物體移動的位移。
a 物塊受力顯然是 f與f的合力 即f-f 位移 l+x 那麼a中對物塊做功為(f-f)*(l+x)
b 同樣小車只受摩擦力f 位移 x 做功(f*x) ,動能就為 (f*x)
c 物體克服摩擦做功 就是指摩擦所作負功 一樣,物塊受摩擦力乘以物塊位移 f*(l+x)
回答者: xzq0327 - 三
電磁場裡的電位移向量d到底是什麼物理意義?和電荷面密度有什麼關係
4樓:匿名使用者
d是為了更加方便的描述電場而定義的物理量.沒有實在的物理意義,是一種數學上的含義.
d的通量指的是d對曲面的積分,可以狹隘的理解成d乘以s(面積).所以應該是d對曲面的積分就是面內電荷的總量.
電位移向量如何理解?物理意義?
5樓:喵喵喵
電位移向量是在討論靜電場中存在電介質的情況下,電荷分佈和電場強度的關係時引入的輔助向量。即是一個用以描述電場的輔助物理量,用符號d表示。它的定義式為:d=ε0e+p
式中e是電場強度,p是極化強度,ε0是真空介電常數。d的單位是c/m2。對線性各向同性的電介質有d=εe,ε是電介質的絕對介電常數。電位移向量又叫電感應強度向量。
擴充套件資料
電位移向量隨時間的變化率對曲面的積分為位移電流,繼電磁感應現象發現之後,麥克斯韋的這一假設更加深入一步揭示了電現象與磁現象之間的聯絡。
位移電流是建立麥克斯韋方程組的一個重要依據。注:位移電流不是電荷作定向運動的電流,但它引起的變化磁場,與傳導電流引起的變化磁場等效。
6樓:匿名使用者
簡單的說,電荷有兩種,自由電荷與感應電荷,d表示的就只是自由電荷產生的電場(準確的說,不是電場,因為單位不一樣)。
先來看一下公式 d=ε0e+p,p 為電極化強度
在外加電場的作用下,介質中分子帶正電部分和帶負電部分分開,形成電偶(http://baike.baidu.
***/view/266611.htm),電偶用p表示,極化強度p是p的體密度。
所以p可以用來表示感應電荷。是+號而不是-號是
因為電荷反號的原因。
p又可以寫成p=χeε0e,再令εr=1+χe,則d=ε0εre 或 d=εe (ε=ε0εr)
下標打不出來,自己看吧
具體推導要用到微積分(一點點概念)和電磁學知識。任何一本電磁學教材上都有。
7樓:醜運珊環啟
向量畫法與計算:
1、向量畫法:分向量首尾相連,合向量封閉邊、繞向相反;
2、向量計算:向量的是有大小和方向的量,根據幾何圖形計算才出大小和方位即可。
8樓:匿名使用者
通過任意閉合曲面的電位移通量等於該閉合面所包圍的自由電荷的代數和。
關於電位移向量
9樓:匿名使用者
電位移定義為d=εe+p,其中dep都是向量。
原始的積分形式是∫(εe+p).ds=σq,∫在這裡表示對封閉曲面求積分,積分號上面本來還有個圈我打不出來。
所以有∫d.ds=σq
而且這個式子說明:通過任意封閉曲面的電位移通量等於該封閉曲面包圍的自由電荷的代數和。
而不是你說的電位移等於該封閉曲面包圍的自由電荷的代數和。電位移是向量,怎麼可能等於標量的電荷呢?
什麼是電位移向量?
10樓:匿名使用者
電位移向量抄d
d=ε_ ε_ e + p
1,這是一個數學量,也就是說,你不可能在所有的物理現象中都找到d的物理含義。
各種物理教材上都努力避免這個問題。
2,電位移向量的提出是為了得到統一的電磁學理論,就是麥克斯韋方程。這樣的數學
形式的量,雖然沒有明確的物理含義,卻使得各種物理現象得到了統一。也就是說。d是e和p的「某種加和」(你可以看看上面的公式),而d的規律在所有的現象中是一致的。
就是四個麥克斯韋方程中的一個。可以從這個方程中看出,它和自由電荷是相關連的。
你甚至可以認為是自由電荷的電場向量(但是這不確切,因為他本身有含有了極化向量p)。
總之,就是一個數學量。
11樓:消盡不死鳥
簡單理解就是一個靜電場中當放有電介質時的電場強度的表達形式,,它等於靜電場的電場強度(向量)乘以真空電容率再加上電極化強度向量
什麼是電位移向量,理想介質分介面兩側電位移向量d滿足什麼式
12樓:
你好電磁場的邊界條件
boundary conditions for electromag***ic field
電磁場在兩種不同媒質分介面上,從一側過渡到另一側時,場向量e、d、b、h一般都有一個躍變。電磁場的邊界條件就是指場向量的這種躍變所遵從的條件,也就是兩側切向分量之間以及法向分量之間的關係。在某些電動力學或電磁場理論的書中,為了與另一種邊界條件(在區域的表面上給定的有關場向量的邊值)相區別,將本條所解釋的電磁場邊界條件稱為電磁場的邊值關係。
電磁場的邊界條件可以由麥克斯韋方程組的積分形式推出,它實際上是積分形式的極限結果。這些邊界條件是
n·(d1-d2)=ρs; (1)
n×(e1-e2)=0; (2)
n·(b1-b2)=0; (3)
n×(h1-h2)=j)s。 (4)
式中n為兩媒質分介面法線方向的單位向量,場向量e、d、b、h的下標1或2分別表示在媒質1或2內緊靠分介面的場向量,ρs為分介面上的自由電荷面密度,js為分介面上的傳導電流面密度。式(1)表示在分介面兩側電位移向量d的法向分量的差等於分介面上的自由電荷面密度。當分介面上無自由電荷時,兩側電位移向量的法向分量相等,即其法向分量是連續的。
式(2)表示在分介面兩側電場強度e的切向分量是連續的。式(3)表示在分介面兩側磁通密度b的法向分量是連續的。式(4)表示在分介面兩側磁場強度h的切向分量的差等於分介面上的表面傳導電流面密度。
當分介面上無表面傳導電流時,兩側磁場強度的切向分量相等,即其切向分量是連續的。 當媒質2為理想導體時,e2、d2、b2、h2等於零,式(1)表示d1的法向分量等於自由電荷面密度;式(2)表示e1無切向分量式(3)表示b1的法向分量為零;式(4)表示h1的切向分量等於表面傳導電流面密度,並且與電流方向正交
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